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计算3 带电粒子在电磁场中的运动
考点内容
考情分析
考向一 电磁场偏转类问题
带电粒子在复合场中的运动是力电综合的重点和高考
的热点，常见的考查形式有组合场(电场、磁场、重力
场依次出现)、叠加场(空间同一区域同时存在两种以上
的场)、周期性变化的场等，近几年高考试题中，涉及
本专题内容的频率极高，特别是计算题，题目难度
大，涉及面广.
考向二 动态圆、磁聚焦问题
考向三 带电粒子在复合场中运动
考向四 有关电磁场的科技应用
1.思想方法
一、带电粒子在磁场中做匀速圆周运动的分析方法
二、“5 步”突破带电粒子在组合场中的运动问题
1
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三、带电粒子在叠加场中运动的分析方法
2.模型建构
一、常见的基本运动形式
电偏转
磁偏转
偏转条件
带电粒子以v⊥E 进入匀强电场
带电粒子以v⊥B 进入匀强磁场
示意图
受力情况
只受恒定的静电力
只受大小恒定的洛伦兹力
运动情况
类平抛运动
匀速圆周运动
运动轨迹
抛物线
圆弧
物理规律
类平抛运动规律、牛顿第二定律
牛顿第二定律、向心力公式
基本公式
L＝vt，y＝at2
a＝，tanθ＝
qvB＝，r＝
T＝，t＝
sinθ＝
做功情况
静电力既改变速度方向，也改变速度
大小，对电荷做功
洛伦兹力只改变速度方向，不改变
速度大小，对电荷永不做功
二、动态圆与磁聚焦
(一)动态放缩法
适用条
速度方向一定、
粒子源发射速度方向一定、大小不同的带电粒子进入匀强磁场时，
2
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件
大小不同
这些带电粒子在磁场中做匀速圆周运动的轨道半径与粒子速度大小
有关
轨迹圆圆心共线
如图所示(图中只画出粒子带正电的情景)，速度v 越大，运动半径
也越大。可以发现这些带电粒子射入磁场后，它们运动轨迹的圆心
在垂直初速度方向的直线PP′上
界定方
法
以入射点P 为定点，圆心位于PP′直线上，将半径放缩作轨迹圆，从而探索出临界条
件，这种方法称为“放缩圆”法
(二)定圆旋转法
适用条
件
速度大小一定，方
向不同
粒子源发射速度大小一定、方向不同的带电粒子进入匀强磁场
时，它们在磁场中做匀速圆周运动的半径相同，若射入初速度大
小为v0，则圆周运动半径为r＝，如图所示
轨迹圆圆心共圆
带电粒子在磁场中做匀速圆周运动的圆心在以入射点O 为圆心、
半径r＝的圆上
界定
方法
将半径为r＝的轨迹圆以入射点为圆心进行旋转，从而探索粒子的临界条件，这种方法
称为“旋转圆”法
(三)平移圆法
适用条
件
速度大小一定，方
向一定，但入射点
在同一直线上
粒子源发射速度大小、方向一定，入射点不同但在同一直线上的
带电粒子，它们进入匀强磁场时，做匀速圆周运动的半径相同，
若入射速度大小为v0，则运动半径r＝，如图所示
3
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轨迹圆圆心共线
带电粒子在磁场中做匀速圆周运动的圆心在同一直线
界定方
法
将半径为r＝的圆进行平移，从而探索粒子的临界条件，这种方法叫“平移圆”法
（四）磁聚焦、磁发散
点入平出：若带电粒子从圆形匀强磁场区域圆周上一点沿垂直于磁场方向进入磁场，当带电粒子做
圆周运动的半径与圆形磁场区域的半径相同时，所有带电粒子都以平行于磁场区域圆周上入射点处
的切线方向射出磁场，如图所示。
平入点出：若带电粒子以相互平行的速度射入磁场，且带电粒子在磁场中做圆周运动的半径和圆形
磁场区域半径相同，则这些带电粒子将会从磁场区域圆周上同一点射出，且磁场区域圆周上该点的
切线与带电粒子射入磁场时的速度方向平行，如图所示。
三、现代科技
质谱仪的原理和分析
1.作用
测量带电粒子质量和分离同位素的仪器。
2.原理(如图所示)
(1)加速电场：qU＝mv2；
4
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(2)偏转磁场：qvB＝，l＝2r；
由以上两式可得r＝，m＝，＝。
回旋加速器的原理和分析
1.加速条件：T 电场＝T 回旋＝；
2.磁场约束偏转：qvB＝⇒v＝。
3.带电粒子的最大速度vmax＝，rD为D 形盒的半径。粒子的最大速度vmax与加速电压U 无关。
4.回旋加速器的解题思路
(1)带电粒子在缝隙的电场中加速，交变电流的周期与带电粒子在磁场中做圆周运动的周期相等，每
经过电场一次，粒子加速一次。
(2)带电粒子在磁场中偏转、半径不断增大，周期不变，最大动能与D 形盒的半径有关。
霍尔效应的原理和分析
1.定义：高为h，宽为d 的金属导体(自由电荷是电子)置于匀强磁场B 中，当电流通过金属导体时，
在金属导体的上表面A 和下表面A′之间产生电势差，这种现象称为霍尔效应，此电压称为霍尔电压。
2.电势高低的判断：如图，金属导体中的电流I 向右时，根据左手定则可得，下表面A′的电势高。
3.霍尔电压的计算：导体中的自由电荷(电子)在洛伦兹力作用下偏转，A、A′间出现电势差，当自由
电荷所受静电力和洛伦兹力平衡时，A、A′间的电势差(U)就保持稳定，由qvB＝q，I＝nqvS，S＝
hd；联立得U＝＝k，k＝称为霍尔系数。
速度选择器、磁流体发电机
速度选择
器
若qv0B＝Eq，即v0＝，粒子做匀速直线运动
磁流体发
电机
等离子体射入，受洛伦兹力偏转，使两极板带正、负电荷，
两极板间电压为U 时稳定，q＝qv0B，U＝v0Bd
5
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考向一 电磁场偏转类问题
1.
（2024•安徽二模）如图甲，竖直面内有一小球发射装置，左侧有光滑绝缘圆弧形轨
道ABC，A 与圆心O 等高，C 处于坐标原点，y 轴左侧有一水平向右的匀强电场（图中未画
出），电场强度的大小E1=10
3V /m。现将带正电绝缘小球从A 点由静止释放进入轨道，一
段时间后小球从C 点离开并进入y 轴右侧，y 轴右侧与直线DF（平行于y 轴）中间范围内有周
期性变化的水平方向电场，规定向右为正方向，交变电场周期T＝1.6s，变化规律如图乙。已
知圆弧形轨道半径R = 5
3 m，小球质量m＝0.3kg，电荷量q＝4×10﹣3C，∠BOC＝53°，重力加
速度g＝10m/s2，sin53°＝0.8，不计空气阻力的影响及带电小球产生的电场。求：
（1）小球在C 点时的速度；
（2）若小球在t＝0 时刻经过C 点，在t = 3
2 T时刻到达电场边界DF，且速度方向恰与直线DF 平
行，E2的大小及直线DF 到y 轴的距离；
（3）基于（2）中直线DF 到y 轴的距离，小球在不同时刻进入交变电场再次经过x 轴时的坐标
范围。
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2.
（2024•洛阳一模）如图所示，Q 是x 正半轴上的一点，其横坐标为x0（未知）。在
xOy 的第一象限，x≤x0的区域内存在大小为E、沿y 轴负方向的匀强电场。速率为v0的带正
电荷的粒子，从P 点沿y 轴负方向射入电场后，通过O 点时速率为2v0；从P 点沿x 轴正方向
射入电场后恰好从Q 点射出。若将区域内的电场换成垂直xOy 平面向外的匀强磁场，同样让
该粒子从P 点沿x 轴正方向射入，粒子也恰能从Q 点射出。不考虑重力的作用，求磁感应强度
的大小。
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3.
（2024•罗湖区校级模拟）亥姆霍兹线圈是一对平行的完全相同的圆形线圈。如图所
示，两线圈通入方向相同的恒定电流，线圈间形成平行于中心轴线O1O2的匀强磁场，沿O1O2
建立x 轴，一足够大的圆形探测屏垂直于x 轴放置，其圆心P 点位于x 轴上。在线圈间加上平
行于x 轴的匀强电场，粒子源从x 轴上的O 点以垂直于x 轴的方向持续发射初速度大小为v0的
粒子。已知粒子质量为m，电荷量为（q＞0），电场强度大小为E，磁感应强度大小为B，电
场和磁场均沿x 轴正方向，不计粒子重力和粒子间相互作用。若未加电场，粒子可以在线圈间
做匀速圆周运动。
（1）若未加电场，求粒子做圆周运动的半径r；
（2）加入电场后，沿x 轴方向左右调节探测屏，求粒子打在探测屏上的点距探测屏圆心P 点的
最远距离D；
（3）加入电场后，沿x 轴方向左右调节探测屏，若要使粒子恰好打在探测屏的圆心P 点，求此
时P 点与粒子源间的距离d。
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考向二 动态圆、磁聚焦问题
4.
（2024•郑州三模）如图所示，有一足够大绝缘平板MN 水平放置，平板上O 点处持
续向上方各方向发射带电小球。射出小球的质量为m，电荷量为+q，小球速度大小均为v0。在
距离MN 上方L 处平行放置一足够大光屏，光屏中心O 正对平板上的O 点。在平板和光屏之
间有竖直向上的匀强电场，电场强度为E = 2mg
q
。不考虑小球间的相互作用，小球可看作质点，
重力加速度为g。
（1）求小球打在光屏上的速度大小；
（2）求小球打在光屏上的范围面积；
（3）将电场强度调整为E
2
，同时在平板和光屏之间加上垂直纸面向里的匀强磁场，若在纸面内
射出的小球打在光屏两侧到O′的最远距离均为√3
3 L，求所加磁场的磁感应强度大小。
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5.
（2024•重庆模拟）质谱仪是检测和分离同位素的仪器。如图，速度选择器的磁感应
强度为B1，方向垂直纸面向里，电场强度为E。分离器中磁感应强度为B2，方向垂直纸面向
外。离子室内充有大量氦的同位素离子，经加速电场加速后从速度选择器两极板间的中点O
平行于极板进入，选择出的部分离子通过小孔O 进入分离器的磁场中，在底片上形成3 个有一
定宽度分别对应 2
3 He、 2
4 He和 2
5 He三种离子的感光区域。第一片感光区域的中心P 到O′
点的距离为d1。忽略离子的重力及相互间作用力，不计小孔O′的孔径。
（1）求沿直线运动通过速度选择器，并打在感光区域中心P 点离子的速度，v0及比荷q
m
；
（2）以速度为v＝v0±Δv 从O 点射入的离子，其在速度选择器中的运动可视为速度为v0的匀速
直线运动和速度为Δv 的匀速圆周运动的合运动，感光板上要出现3 个有一定宽度的感光区域，
求该速度选择器极板的最小长度L；
（3）在（2）的情况下，为能区分3 种离子，求该速度选择器的极板间最大间距d。
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6.
（2024•重庆模拟）如题图所示，两个相同的光滑弹性竖直挡板MN、PQ 固定在纸面
内，平行正对且相距足够远，矩形MNQP 区域内（含边界）充满竖直向下的匀强电场，电场
强度大小为E。紧邻MN 板右侧有一匀强磁场，方向垂直纸面向里，磁场右边界为半圆，圆心
为MN 板的中点O。现有一带负电小球在纸面内从M 点射入磁场，速度大小为v、方向与MP
的夹角为θ，恰好能在磁场中做匀速圆周运动，且第一次飞出磁场时速度恰好水平。已知重力
加速度为g，MN＝PQ＝d＜√3 v
2
g
，NQ＝MP＝L，该小球可视为质点且电荷量保持不变，挡
板厚度不计，忽略边界效应。该小球每次与挡板（含端点）碰撞后瞬时，水平速度大小不变、
方向反向，竖直速度不变。
（1）求该小球第一次与MN 板碰撞前在磁场中运动的路程；
（2）求该匀强磁场的磁感应强度大小B；
（3）若该小球能通过N 点，求θ 的大小，以及该小球第二次离开矩形MNQP 区域前运动的总时
间。
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考向三 带电粒子在复合场中运动
7.
（2024•泉州模拟）如图甲所示，在水平地面上方分布有相互垂直的匀强电场与匀强
磁场，电场方向竖直向上，场强大小为E，磁场方向垂直纸面向里。在离地高为h 的O 点处建
立一直角坐标系xOy，y 轴竖直向上。一个带正电小球A 从O 点以速率v0沿x 轴负方向射出，
恰好可以垂直打到地面。已知重力加速度大小为g，A 受到的电场力恰好等于重力，运动过程
中带电量不变，忽略空气阻力。
（1）求匀强磁场的磁感应强度的大小B；
（2）若大量与A 相同的小球仍从O 点以速率v0在xOy 平面内沿各个方向先后射出，小球间的
相互作用均不计，落地后均不反弹，求小球落地点区间的长度；
（3）若撤去电场，小球仍从O 点以某一速率沿y 轴正方向射出，恰好不会打到地面。
ⅰ．求小球从O 点射出时的速率v1；
ⅱ．已知小球的速率v 与时间t 的关系如图乙所示，求小球速率达到最小时两个位置之间的距离。
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8.
（2024•泰州一模）高能微粒实验装置，是用以发现高能微粒并研究和了解其特性的
主要实验工具。为了简化计算，一个复杂的高能微粒实验装置可以被最简化为空间中的复合场
模型。如图甲所示，三维坐标系中，yOz 平面的右侧存在平行z 轴方向周期性变化的磁场B
（图中未画出）和沿y 轴正方向竖直向上的匀强电场E。有一个质量为m、电荷量为q 的带正
电的高能微粒从xOy 平面内的P 点沿x 轴正方向水平射出，微粒第一次经过x 轴时恰好经过O
点，此时速度大小为v0，方向与x 轴正方向的夹角为45°。已知电场强度大小E = mg
q
，从微粒
通过O 点开始计时，磁感应强度随时间的变化关系如图乙所示，已知B0= mg
q v0
，t0= π v0
g
，规
定当磁感应强度沿z 轴正方向时为正，重力加速度大小为g。
（1）求抛出点P 到x 轴的距离y；
（2）求微粒从通过O 点开始做周期性运动的周期T；
（3 ）若t = t0
2
时撤去yOz 右侧的原电场和磁场，同时在整个空间加上沿y 轴正方向
B' = 5√2π
2
B0的匀强磁场，求微粒向上运动到离xOz 平面最远时的坐标。
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9.
（2024•浙江二模）如图所示，直角坐标系第一象限内有一竖直分界线PQ，PQ 左侧
有一直角三角形区域OAC，其中分布着方向垂直纸面向里、磁感应强度为B0的匀强磁场，已
知OA 与y 轴重合，且OA＝a，θ＝60°，C 点恰好处于PQ 分界线上。PQ 右侧有一长为L 的平
行板电容器，板间距为a，上极板与左侧磁场的上边界平齐，内部分布着方向垂直纸面向里，
强弱随y 坐标变化的磁场，和竖直向下场强大小为E 的匀强电场。该复合场能使沿水平方向进
入电容器的电子均能沿直线匀速通过电容器。在平行板电容器右侧某区域，存在一垂直纸面向
内、磁感应强度为2B0的匀强磁场（图中未画出），使水平通过平行板电容器的电子进入该磁
场后会聚于x 轴上一点。现有速率不同的电子在纸面上从坐标原点O 沿不同方向射到三角形区
域，不考虑电子间的相互作用。已知电子的电量为e，质量为m，求：
（1）当速度方向沿y 轴正方向时，能进入平行板电容器的电子所具有的最大速度是多少；
（2）写出电容器内磁场的磁感应强度B 随y 坐标的变化规律；
（3）若电子沿上极板边缘离开电容器后立即进入右侧磁场，在答题纸上画出纵坐标0＜y＜a 区
域内该磁场的左边界，并求出会聚点的横坐标。
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考向四有关电磁场的科技应用
10. （2024•江苏模拟）如图所示，真空中有一回旋加速器，半径为R0的两D 形盒处于垂
直纸面向外、磁感应强度大小为B1的匀强磁场中，左侧D 形盒通过一水平管道与一个左右两
侧都开有很小狭缝的圆筒相连，圆筒内存在垂直纸面向里、磁感应强度大小恒为B2的匀强磁
场。S 处粒子源产生初速度不计的电子，在两D 形盒狭缝之间的交变电场中被周期性加速，经
过时间t，电子射出左侧D 形盒，通过水平管道（未接触管壁）后进入圆筒，与圆筒下壁发生
多次弹性碰撞，最后从圆筒的右侧狭缝离开。已知圆筒的半径为r、电子的比荷为e
m
，电子在
两D 形盒狭缝间运动的时间不计，交变电场的电压大小恒定，电子未与圆筒上壁碰撞，电子
重力不计。
（1）求电子进入圆筒时的速度大小；
（2）求交变电场的电压大小；
（3）调节两D 形盒处的磁场大小，可使电子与圆筒下壁碰撞不同的次数，当碰撞次数为n（n＝
1，2，3，…）时，求对应电子在圆筒中运动的速率。
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11. （2024•和平区二模）将一金属或半导体薄片垂直置于磁场中，并沿垂直磁场方向通
入电流，则在导体中垂直于电流和磁场方向会产生一个电势差，这一现象称为霍尔效应，此电
势差称为霍尔电压。某长方体薄片霍尔元件，长为a、宽为b、厚为c，在霍尔元件中有沿x 轴
方向的电流强度为I，若霍尔元件中导电的载流子是自由电子，带电量为e，薄片处在沿﹣y 方
向磁感应强度为B 的匀强磁场中，则在沿z 轴方向产生霍尔电压UH；
（1）请判断该霍尔元件图中前、后两个侧面，哪端的电势高，并简要叙述理由；
（2）该霍尔元件在具体应用中，有UH＝KHIB，式中的KH称为霍尔元件灵敏度，一般要求KH
越大越好，推导KH的表达式并解释为什么霍尔元件一般都做得很薄；
（3）由于金属中载流子密度很大，霍尔效应不明显，因此霍尔元件常用半导体而不是金属。一
种半导体材料中同时存在电子与空穴两种载流子（空穴可视为能移动的带正电的粒子），每个
载流子所带电量的绝对值均为e，单位体积内电子和空穴的数目之比为ρ，在霍尔电压稳定后，
电子和空穴沿z 方向定向移动的速率分别为v1z和v2z，求电子和空穴沿z 轴方向定向移动的速率
v1z和v2z之比。
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12. （2024•天津模拟）如图所示是中国科学院自主研制的磁约束核聚变实验装置中的
“偏转系统”原理图。由正离子和中性粒子组成的多样性粒子束通过两极板间电场后进入偏转
磁场。其中的中性粒子沿原方向运动，被接收板接收；一部分离子打到左极板，其余的进入磁
场发生偏转被吞噬板吞噬并发出荧光。多样性粒子束宽度为L，各组成粒子均横向均匀分布。
偏转磁场为垂直纸面向外的矩形匀强磁场，磁感应强度为B1。已知离子的质量为m，电荷量
为q，两极板间电压为U、间距为L，极板长度为2L，吞噬板长度为2L 并紧靠负极板。若离
子和中性粒子的重力、相互作用力、极板厚度可忽略不计，则：
（1）要使v0=√
qU
m
的离子能沿直线通过两极板间电场，可在极板间施加一垂直于纸面的匀强磁
场B0，求B0的大小；
（2 ）调整极板间磁场B0 ，使v1=√
2qU
m
的离子沿直线通过极板后进入偏转磁场。若
B1= 4
3 L√
2mU
q
且上述离子全部能垂直打在板上被吞噬板吞噬，求偏转磁场的最小面积S 和吞
噬板的发光长度L0；
（3）若撤去极板间磁场B0且偏转磁场边界足够大，离子速度为v2=2√
qU
m
有N 个，能进入磁
场的离子全部能被吞噬板吞噬，求吞噬板上收集的离子个数n 及B1的最小值。
17
